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 Le Lu-Ho polariseur Il est constitué de deux prismes identiques en fluorure de magnésium biréfringent (MgF₂).₂L'axe du cristal est parallèle à la direction de propagation dans un prisme et perpendiculaire à celle-ci dans l'autre. Par conséquent, la lumière e est réfractée à l'intérieur du canal, tandis que la lumière o le traverse sans déviation, quelle que soit sa longueur d'onde.  C’est pourquoi le polariseur Luo-Hung est particulièrement adapté aux applications nécessitant la rotation du polariseur. Les deux faisceaux de sortie à polarisation linéaire présentent des directions de vibration fixes et mutuellement perpendiculaires, et leur état de polarisation reste inchangé par l’angle de rotation du prisme. De plus, il offre des avantages en termes de taux d’extinction élevé et de collimation du faisceau.  Cependant, le prisme de polarisation Luo-Hung a un faible seuil de résistance aux dommages causés par la lumière et ne peut pas être utilisé dans des environnements à haute puissance ; de plus, il ne peut pas être utilisé à l'envers, car cela induirait une interférence lumineuse conique, entraînant une réduction du taux d'extinction de la polarisation.  Comme le montre la figure 1, l'angle de déviation du prisme de Luo-Hung est déterminé par l'indice de biréfringence du cristal. ∆n et l'angle au sommet du prisme θ, satisfaisant la formule suivante : L'angle de déviation γ dépend uniquement du matériau cristallin et de la structure du prisme, indépendamment de l'angle de rotation. Lorsqu'une lumière blanche est incidente, elle produit une lumière polarisée linéairement et incolore. De plus, afin d'améliorer l'efficacité de conversion de la lumière polarisée linéairement, l'angle du prisme θ est généralement supérieur ou égal à l'angle de Brust. Ceci garantit que lorsque la lumière atteint la surface inclinée du prisme, sa réflectivité (lumière o) est nulle, permettant une transmission totale. Par conséquent, les pertes par réflexion à l'interface sont minimisées et le taux de conversion de la lumière polarisée linéairement est amélioré.Figure 1 Schéma structurel du prisme de Luo-HungLe polariseur de Rochon est constitué de deux prismes α-BBO collés ensemble. Le premier prisme, taillé parallèlement à l'axe optique, reçoit la lumière ; le second, dont l'axe optique est perpendiculaire, transmet le rayon ordinaire sans déviation mais le rayon extraordinaire.Le rayon est dévié. Un prisme de Rochon peut être utilisé pour produire de la lumière polarisée rectilignement et peut également être utilisé avec de la lumière ultraviolette.Tout angle de séparation peut être conçu sur demande pour une longueur d'onde spécifique.  

Un dépolarisateur haute tension (HV) unique ne peut dépolariser toute la lumière polarisée, en particulier la lumière polarisée linéairement selon les orientations horizontale et verticale, ce qui limite son champ d'application. Un dépolarisateur HV unique peut être assimilé à un prisme de Wollaston à angle structurel extrêmement faible. Comme illustré sur la figure 1, la lumière est divisée en deux faisceaux, o et e, se propageant orthogonalement et dans la même direction dans sa moitié avant ; dans sa moitié arrière, elle est à nouveau divisée en deux faisceaux, oe et eo, polarisés linéairement avec des directions de réfraction opposées. L'intensité de ces deux faisceaux varie avec l'angle d'azimut selon des lois sinusoïdales ou cosinusoïdales, et diffère généralement entre eux, ce qui engendre une corrélation de polarisation significative. Par conséquent, pour la dépolarisation de lumière monochromatique à l'aide d'un dépolarisateur HV, un angle d'azimut de 45° est nécessaire. Figure 1 S'appuyant sur le principe des dépolarisateurs de type HV, deux dépolarisateurs de type HV sont combinés par une rotation de 45 degrés pour former un dépolarisateur double de type Babynett, comme illustré sur la figure 2. Cette conception permet au second dépolarisateur de type HV de dépolariser efficacement les composantes de polarisation linéaire horizontale ou verticale du premier dépolarisateur de type HV, surmontant ainsi les limitations fonctionnelles d'un seul dépolarisateur de type HV. Figure 2 : Schéma structurel du dépolarisateur double de type Babynine 

Comme la quasi-totalité des détecteurs présentent une sensibilité à la polarisation, un dépolarisateur doit être placé en amont du détecteur afin de s'affranchir de la dépendance à la polarisation du rayonnement incident et ainsi améliorer la précision. Le principe de la dépolarisation consiste à convertir une lumière initialement polarisée dans une direction spécifique en un état mixte présentant diverses directions de polarisation aléatoires, éliminant ainsi les caractéristiques de polarisation. Il existe trois méthodes pour réaliser la dépolarisation : en modifiant l'état de polarisation de la lumière en fonction du temps, de l'espace ou de la longueur d'onde. Un dépolarisateur à cristal biréfringent exploite sa propriété de division de faisceau pour perturber complètement l'alignement ordonné de la lumière polarisée dans l'espace, réalisant ainsi la dépolarisation – c'est-à-dire la conversion de la lumière polarisée en lumière non polarisée. Plutôt que d'« éliminer » la polarisation, il la « neutralise ». Le principe de base est simple : il divise la lumière polarisée initialement unidirectionnelle en une multitude de faisceaux d'orientations différentes, qui sont ensuite mélangés, produisant une lumière qui semble n'avoir aucune direction fixe. 1、 dépolarisateur de lumière multicolore Le dépolarisateur de Lyot est un dépolarisateur polychromatique (lumière blanche) typique, disponible en versions à une ou deux plaques. Le dépolarisateur polychromatique à une plaque offre des performances de dépolarisation optimales lorsque le plan de vibration de la lumière polarisée incidente forme un angle de 45° avec l'axe optique. L'efficacité du dépolarisateur à deux plaques est indépendante du plan de polarisation de la lumière incidente, ce qui le rend plus pratique ; sa structure est illustrée sur la figure 1. Ce dépolarisateur est constitué de deux cristaux biréfringents dont le rapport d'épaisseur est de 2:1 et dont les axes optiques sont orientés à 45° l'un par rapport à l'autre. L'ensemble est fabriqué par collage ou encapsulation des deux plaques de cristal à l'aide d'un adhésif optique. Son principe de fonctionnement repose sur le fait que la lumière incidente de différentes longueurs d'onde subit des déphasages distincts après avoir traversé les éléments biréfringents, ce qui produit une lumière polarisée elliptiquement avec une ellipticité variable. Le faisceau de sortie final est une combinaison aléatoire de polarisations d'ellipticités différentes, assurant ainsi la dépolarisation.     Figure 1 Dépolarisateur de Lyot   Le dépolarisateur de Lyot présente une excellente compatibilité, lui permettant de fonctionner avec diverses sources lumineuses et démontrant une grande utilité pratique dans des applications telles que les gyroscopes et la détection optique. Cependant, ce dépolarisateur présente certaines limitations : il n’est efficace que pour un large spectre de lumière incidente et ses performances de dépolarisation sont sous-optimales pour la lumière monochromatique. L’efficacité de dépolarisation du dépolarisateur de Lyot dépend de la longueur d’onde de fonctionnement, du matériau, de l’angle de l’axe optique et de l’angle du prisme.   2. Dépolarisateur de lumière monochromatique   Comparativement aux dépolarisateurs de lumière multicolore, les dépolarisateurs de lumière monochromatique présentent un champ d'application plus étendu, car ils dépolarisent généralement aussi bien la lumière multicolore. Une simple lame quart d'onde peut servir de pseudo-dépolarisateur. Pour la lumière monochromatique quasi-plane polarisée, lorsqu'elle est utilisée uniquement pour la mesure d'intensité, ses performances sont tout à fait satisfaisantes ; elle atténue efficacement les erreurs dues à la sensibilité à la polarisation des photodétecteurs, garantissant ainsi la fiabilité des résultats. Le type de dépolarisateur de lumière monochromatique le plus courant est le dépolarisateur en forme de coin, illustré sur la figure 2. Figure 2 Un dépolarisateur optique unique de type coin Lorsque la lumière incidente traverse le dépolarisateur, elle se divise en lumière O et lumière E. Du fait de leurs vitesses de propagation différentes dans le cristal, les deux faisceaux présentent des différences de phase distinctes à divers points de sortie. La phase varie en fonction de l'épaisseur du cristal. La lumière émise subit des transitions périodiques entre les états de polarisation linéaire, elliptique et circulaire, comme illustré sur la figure 3. La principale différence entre la lumière sortant du dépolarisateur et la lumière naturelle réside dans leurs états de polarisation : la première conserve un état de polarisation constant à chaque point de sortie, tandis que la seconde présente des états de polarisation aléatoires selon la position. Figure 3 : Trajectoire de l'état de polarisation de la lumière émise en fonction de la position Les inconvénients de ce dépolarisateur sont tout aussi évidents. Premièrement, l'angle du coin optique doit être suffisamment faible ; sinon, il provoque une divergence et une déviation du faisceau. En fonctionnement, la distance entre le dispositif de dépolarisation et le dispositif de réception ne doit pas être excessive, car cela nuit aux performances. Deuxièmement, une dépolarisation efficace de la lumière polarisée linéairement n'est possible que lorsque la lumière incidente est perpendiculaire et que son plan de polarisation forme un angle de 45 degrés avec l'axe optique du dépolarisateur. Ces limitations mettent en évidence les faiblesses des dispositifs de dépolarisation dans les structures unitaires. Les différences structurelles entre les dépolarisateurs polychromatiques et monochromatiques correspondent à des variables distinctes dans la formule de calcul du déphasage. Le déphasage δ est calculé à l'aide de la formule suivante : Ici, λ représente la longueur d'onde de la lumière incidente, n₀ l'indice de réfraction de la lumière o, nₐ l'indice de réfraction de la lumière e et d l'épaisseur du cristal biréfringent. Le dépolarisateur de lumière polychromatique est constitué d'une structure à plaques parallèles d'épaisseur constante d. La lumière polychromatique contenant des longueurs d'onde appartenant à différentes bandes spectrales, leurs longueurs d'onde (λ₁, λ₂, ..., λₙ) varient, induisant des différences de phase distinctes. En revanche, le dépolarisateur de lumière monochromatique, conçu pour une lumière incidente monochromatique, utilise des matériaux biréfringents d'épaisseurs variables (d₁, d₂, ..., dₙ), garantissant ainsi que les composantes polarisées o et e à différentes positions sur la surface de sortie présentent des différences de phase distinctes, permettant la fabrication de structures en forme de coin.   3. Détecteur d'arrondi circulaire Lors de l'étude des phénomènes de biréfringence circulaire ou de dichroïsme, il est souvent nécessaire de dépolariser la lumière polarisée circulairement. La méthode la plus directe consiste d'abord à convertir cette lumière en lumière polarisée linéairement à l'aide d'une lame quart d'onde, puis à dépolariser la lumière monochromatique ainsi obtenue.        

Notre cube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS) est composé de deux prismes à angle droit de haute précision, collés ensemble. L'hypoténuse de l'un des prismes est revêtue d'un revêtement métallo-diélectrique. La faible dépendance à la polarisation de ce revêtement permet d'obtenir une différence de transmission et de réflexion inférieure à 5 % pour les états de polarisation s et p. Ainsi, le NPBS ne nécessite aucune modification de la polarisation du faisceau incident. Nous proposons des NPBS à large bande et à longueur d'onde unique. Pour une efficacité de transmission maximale dans la gamme de longueurs d'onde appropriée, un revêtement antireflet peut être appliqué sur chaque face du séparateur.APPLICATIONSWSSApplications lasersystèmes de communication par fibre optiqueComposants 40 G/100 G                                                                         CUBE DE SÉPARATION DE FAISCEAU NON POLARISANT DimensionsSpécifications communesPrêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.comProduits associésSéparateurs de faisceau cubiques polarisants Isolateur optique  Polariseur linéaire à couche minceÀ propos de nousMT-Optics, Inc..Fondée en 2008, MT-Optics est une usine privée spécialisée dans l'exportation de composants optiques multi-éléments pour systèmes d'imagerie et d'équipements optomécaniques. Notre parc de machines de fabrication est à la pointe de la technologie : machine de revêtement Optorun, rectifieuses et polies CNC, polisseuses haute vitesse et de précision, nettoyeur à ultrasons, etc. Nous disposons également d'instruments de contrôle de pointe, tels que le Zygo, le Cary 5000 et le système de mesure de prismes Trioptics Prism Master 0,5". Nous sommes un fournisseur de premier plan pour les clients OEM. Nos catégories de produits:Optique de polarisation :Polariseurs Glan Taylor, polariseurs laser Glan, polariseurs Wollaston, polariseurs Rochon, polariseurs laser Glan à haute transmission, polariseurs Glan Thompson, cubes séparateurs de faisceau polarisants Glan Thompson, déplaceur de faisceau polarisant, combineur de faisceau polarisant à large bande, lame d'onde d'ordre inférieur, lame d'onde d'ordre zéro cimentée, lame d'onde d'ordre zéro à contact optique, lame d'onde d'ordre zéro à espace d'air, véritable lame d'onde d'ordre zéro, lame d'onde à double longueur d'onde, lame d'onde achromatique, rotateur de polarisation en quartz, cube séparateur de faisceau polarisant (PBS), cube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS), polariseur linéaire à couche mince, isolateur optique. Polariseurs VUV personnalisés pour laser à 193 nm : Polariseurs Glan Taylor 193 nm, polariseurs laser Glan 193 nm, polariseurs Rochon 193 nm, lame d'onde d'ordre inférieur 193 nm, lame d'onde d'ordre zéro à espacement d'air 193 nm, série ultraviolette sous vide 193 nm. Optique traditionnelle : Prisme à coin de haute précision, microprisme, prisme à angle droit, paires de prismes anamorphiques, prisme Dove, prisme penta, prisme en toit, rétroréflecteur cubique d'angle, prisme rhomboïde Lentille plan-concave en silice fondue, lentille plan-concave N-BK7, lentille plan-convexe en CaF2, lentille plan-convexe en germanium, lentille biconvexe, lentille plan-concave en germanium, lentille plan-concave en CaF2, lentille biconcave, lentille ménisque, lentille achromatique à bande passante, lentille cylindrique carrée, fenêtres en verre optique BK7, lentille plan-convexe, fenêtres en silice fondue, fenêtres en borosilicate (Pyrex), fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en Borofloat, fenêtre de Brewster, miroirs diélectriques à haute réflexion, miroirs dichroïques, miroirs métallisés (Al Ag Au), cube séparateur de faisceau, filtres à densité neutre absorbants, filtre en verre coloré de haute précision, fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), séparateur de faisceau laser à plaque plane.  Revêtement optique: Film miroir dichroïque, film à haute réflectivité, film réfléchissant métallique, film séparateur de faisceau polarisant, film séparateur de faisceau ordinaire. Optique infrarouge: Fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), fenêtres en sulfure de zinc (ZnS), fenêtres en séléniure de zinc (ZnSe)  Éléments cristallins: Cristal de borate de baryum bêta (BBO), cristal de triborate de lithium (LBO), cristal de phosphate de titanyle et de potassium (KTP), cristal de KTP à polarisation périodique (PPKTP), cristal de niobate de lithium (LiNbO3), cristal de LN à polarisation périodique (PPLN), cristal de phosphate de dihydrogène dideutérium et de potassium (KDP-KD*P), cristal de calcite (CaCO₃), cristal d'orthovanadate d'yttrium (YVO4), cristal de borate de baryum alpha (α-BBO), cristal d'orthovanadate de gadolinium dopé au néodyme (Nd:GdVO4), cristal d'Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄, cristal de tungstate de gadolinium et de potassium (KGW), cristal d'orthovanadate d'yttrium dopé au néodyme (Nd:YVO4), cristal de grenat de gallium et de terbium (TGG), Cristal de grenat d'yttrium et d'aluminium dopé au chrome (Cr4+:YAG) Prêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.com 

Notre Le cube séparateur de faisceau polarisant (PBS) est composé d'une paire de prismes à angle droit de haute précision et à tolérance élevée, collés ensemble. ensemble. L'un des prismes possède un revêtement métallo-diélectrique partiellement réfléchissant appliqué sur son hypoténuse. La lumière incidente devrait entrer dans le prisme wil'hypoténuse revêtue afin de minimiser la puissance traversant le ciment optique. Le PBS peut diviser le faisceau non polarisé en deux composantes orthogonales à polarisation linéaire. La lumière polarisée P est transmise, tandis que la lumière polarisée S est réfléchie.il'absorption est négligeable. Le taux d'extinction est supérieur à 1000:1 pour les séparateurs de faisceau fabriqués avec du verre N-BK7, et mieux que 100,1 pour les séparateurs de faisceau en silice fondue UV. Ces cubes sont recommandés pour une utilisation dans les systèmes laser pulsés et pour la purification de la polarisation dans les lasers multimodes de haute puissance.APPLICATIONSWSSApplications lasersystèmes de communication par fibre optiqueComposants 40 G/100 GCUBE DE SÉPARATION DE FAISCEAU POLARISANT Dimensions Spécifications communesMatérielsilice fondue N-BK7 ou UVTDimension typique3 mm x 3 mm x 3 mm, 3,2 mm x 3,2 mm x 3,2 mmPlatitudeλ/4 à 632,8 nmQualité de surface(grattage/creusement) Mieux que 40-20Déviation du faisceau95%, Ts< 1%Réflectance principaleRs> 99%, Rp< 5%Revêtement« Revêtement polarisant du séparateur de faisceau sur l'hypoténuse ; revêtement antireflet sur les autres faces d'entrée et de sortie » D'autres dimensions, angles de biseau, diamètres et revêtements sont également disponibles sur demande.Prêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.comProduits associésCube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS)Isolateur optiquePolariseur linéaire à couche minceÀ propos de nousMT-Optics, Inc..Fondée en 2008, MT-Optics est une usine privée spécialisée dans l'exportation de composants optiques multi-éléments pour systèmes d'imagerie et d'équipements optomécaniques. Notre parc de machines de fabrication est à la pointe de la technologie : machine de revêtement Optorun, rectifieuses et polies CNC, polisseuses haute vitesse et de précision, nettoyeur à ultrasons, etc. Nous disposons également d'instruments de contrôle de pointe, tels que le Zygo, le Cary 5000 et le système de mesure de prismes Trioptics Prism Master 0,5". Nous sommes un fournisseur de premier plan pour les clients OEM. Nos catégories de produits:Optique de polarisation :Polariseurs Glan Taylor, polariseurs laser Glan, polariseurs Wollaston, polariseurs Rochon, polariseurs laser Glan à haute transmission, polariseurs Glan Thompson, cubes séparateurs de faisceau polarisants Glan Thompson, déplaceur de faisceau polarisant, combineur de faisceau polarisant à large bande, lame d'onde d'ordre inférieur, lame d'onde d'ordre zéro cimentée, lame d'onde d'ordre zéro à contact optique, lame d'onde d'ordre zéro à espace d'air, véritable lame d'onde d'ordre zéro, lame d'onde à double longueur d'onde, lame d'onde achromatique, rotateur de polarisation en quartz, cube séparateur de faisceau polarisant (PBS), cube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS), polariseur linéaire à couche mince, isolateur optique.  Polariseurs VUV personnalisés pour laser à 193 nm : Polariseurs Glan Taylor 193 nm, polariseurs laser Glan 193 nm, polariseurs Rochon 193 nm, lame d'onde d'ordre inférieur 193 nm, lame d'onde d'ordre zéro à espacement d'air 193 nm, série ultraviolette sous vide 193 nm.  Optique traditionnelle : Prisme à coin de haute précision, microprisme, prisme à angle droit, paires de prismes anamorphiques, prisme Dove, prisme penta, prisme en toit, rétroréflecteur cubique d'angle, prisme rhomboïdeLentille plan-concave en silice fondue, lentille plan-concave N-BK7, lentille plan-convexe en CaF2, lentille plan-convexe en germanium, lentille biconvexe, lentille plan-concave en germanium, lentille plan-concave en CaF2, lentille biconcave, lentille ménisque, lentille achromatique à bande passante, lentille cylindrique carrée, fenêtres en verre optique BK7, lentille plan-convexe, fenêtres en silice fondue, fenêtres en borosilicate (Pyrex), fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en Borofloat, fenêtre de Brewster, miroirs diélectriques à haute réflexion, miroirs dichroïques, miroirs métallisés (Al Ag Au), cube séparateur de faisceau, filtres à densité neutre absorbants, filtre en verre coloré de haute précision, fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), séparateur de faisceau laser à plaque plane.  Revêtement optique: Film miroir dichroïque, film à haute réflectivité, film réfléchissant métallique, film séparateur de faisceau polarisant, film séparateur de faisceau ordinaire  Optique infrarouge: Fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), fenêtres en sulfure de zinc (ZnS), fenêtres en séléniure de zinc (ZnSe)  Éléments cristallins: Cristal de borate de baryum bêta (BBO), cristal de triborate de lithium (LBO), cristal de phosphate de titanyle et de potassium (KTP), cristal de KTP à polarisation périodique (PPKTP), cristal de niobate de lithium (LiNbO3), cristal de LN à polarisation périodique (PPLN), cristal de phosphate de dihydrogène dideutérium et de potassium (KDP-KD*P), cristal de calcite (CaCO₃), cristal d'orthovanadate d'yttrium (YVO4), cristal de borate de baryum alpha (α-BBO), cristal d'orthovanadate de gadolinium dopé au néodyme (Nd:GdVO4), cristal d'Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄, cristal de tungstate de gadolinium et de potassium (KGW), cristal d'orthovanadate d'yttrium dopé au néodyme (Nd:YVO4), cristal de grenat de gallium et de terbium (TGG), Cristal de grenat d'yttrium et d'aluminium dopé au chrome (Cr4+:YAG) Prêt à commencer ? 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Un polariseur Il s'agit d'un composant optique important, largement utilisé dans les systèmes laser pour générer des lasers à polarisation linéaire. MT-Optics, Inc. fabrique les polariseurs suivants à partir de quatre matériaux : a-BBO, calcite, YVO4 et quartz, adaptés aux applications à spectre large et à haute pureté de polarisation. Vous trouverez ci-dessous un aperçu des différents types de polariseurs, que vous pourrez comparer pour choisir celui qui convient le mieux à votre application.   Polariseur Matériel Illustration Propriétés et application Polariseur Glan-Taylor a-BBO (200–3500 nm) Calcite (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Espace aérienPrès de l'angle de coupe de BrewsterPureté de polarisation élevéeLongueur courteConvient aux applications de faible à moyenne puissance Polariseur laser Glan a-BBO (200–3500 nm) Calcite (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Espace aérienPrès de l'angle de coupe de BrewsterSeuil de dégâts élevéMonté avec fenêtre d'évacuationConvient aux applications à haute puissance Polariseur laser Glan à haute transmission YVO4 (450–4000 nm) Calcite (550–2400 nm) Espace aérienToutes les coupes d'angle de BrewsterTransmission la plus élevéeMonté avec fenêtre d'évacuationConvient aux applications à haute puissanceEntrée d'angle de Brewster Polariseur Glan-Thompson a-BBO (220–900 nm) Calcite (350–2300 nm) CimentéChamp d'angle d'acceptation largeConvient aux applications à faible puissance Cubes séparateurs de faisceau polarisants Glan Thompson Calcite (350–2300 nm) CimentéPureté de polarisation élevéeTransmission élevéeConvient aux applications à faible puissanceRayons O et rayons E séparés à 45° Combineur de faisceaux de polarisation à large bande YVO4 (500–4000 nm) Espace aérienSeuil de dégâts élevéLarge bande pour une plage de 500 à 4 000 nm Polariseur Wollaston a-BBO (200–3500 nm) Calcite (550–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quartz (200–2300 nm) CimentéSépare les faisceaux ordinaires et extraordinaires sous un certain angleConvient aux applications à faible puissance et aux scénarios nécessitant une grande déviation du faisceau Polariseur Rochon a-BBO (200–3500 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quartz (200–2300 nm) Contact optiquePureté de polarisation élevéeConvient aux applications à faible ou haute puissance   Extraction de texte du tableau de comparaison des matériaux :   YVO4 Calcite a-BBO Quartz Transparence 500–4000 nm 350–2200 nm 200–3500 nm 200–2300 nm Classe cristalline (uniaxiale) Positif (no=na=nb, ne=nc) Négatif (no=na=nb, ne=nc) Négatif (no=na=nb, ne=nc) Positif (no=na=nb, ne=nc) Dureté de Mohs 5 3 4,5 7 Coefficient de dilatation thermique aa=4,43×10-6/k ac=11,37×10-6/k aa=24,39×10-6/k ac=5,68×10-6/k aa=4×10-6/k ac=36×10-6/k aa=6,2×10-6/k ac=10,7×10-6/k Susceptibilité hygroscopique Faible Faible Faible Faible

    Les plaques d'onde sont principalement divisées en quatre types :   Lame d'onde d'ordre inférieur (WPL) Lame d'onde d'ordre zéro cimentée par époxy (WPC) Lame d'onde d'ordre zéro à contact optique(WPO) Lame d'onde d'ordre zéro - Espacement d'air（WPA） Véritable lame d'onde d'ordre zéro-Cemente(WPF) Véritable lame d'onde d'ordre zéro - Plaque unique（WPS） Lame d'onde achromatique(AWP) Rotateur de polarisation à quartz(WPR)