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We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications.   Introduction: We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Our crystal polarizer family includes Glan-Taylor Polarizers, Glan-Laser Polarizers, Glan-Thompson Polarizers, Wollaston Polarizers, Rochon Polarizers and Quartz Polarization Rotators. Substrate options have α-BBO (UV), calcite (visible to Near-IR), yttrium orthovanadate (YVO4, Near-IR to Mid-IR), MgF2 (UV to Mid-IR), and crystal quartz (UV to Near-IR). Both the mounted and unmounted crystals are available. Contact us freely to select the ideal combination of construction type, substrate, coating design, angle of operation and laser damage resistance level to suit your applications.   Features: Material: Calcite, α-BBO, YVO4, MgF2 or Crystal Quartz   Custom dimension and shapes   Diameter from 5 to 25.4 mm   Extinction ratio: 100,000:1   Standard and custom coating options available   High laser damage threshold     Specification： Wavelength Range Calcite: 350-2300nm         α-BBO: 190-3500nm Extinction Ratio Calcite:<5x10-5 α-BBO:<5x10-6 Surface Quality 60/40 Dimension Tolerance  ±0.1mm Beam Deviation         ＜3′ Wavefront Distortion α-BBO:＜λ/4 @ 632.8nm             Calcite:＜λ/2 @ 632.8nm         Coating Single Layer MgF2 Damage Threshold ＞500MW/cm2 Housing Black Anodized Aluminum   Order Information：     PGL --- 100 --- CAL ↓   ↓   ↓ Product Code    Clear Aperture "a"=10mm   Material Code     Glan-Laser Polarizer： Part Number   Wavelength Range （nm）   a （mm） D （mm）   L±0.1 (mm)  Material PGL-100-CAL 350-2300 10 25.4 26.2    Calcite    PGL-150-CAL 15 30 33.3 Calcite PGL-100-ABBO1 200-270 10 25.4 31.0 α-BBO PGL-150-ABBO1 15 30 38.6 α-BBO   PGL-100-ABBO2   400-700 10 25.4 26.0 α-BBO PGL-150-ABBO2 15 30 33.4 α-BBO PGL-100-ABBO3 700-3000 10 25.4 25.9 α-BBO PGL-150-ABBO3 15 30 33.0 α-BBO    Note：      •   Custom designs for other sizes and coatings are also available upon request.      •   YVO4 Glan-Laser Polarizer is also available  upon request.        

We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Introduction: Weoffers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Our crystal polarizer family includes Glan-Taylor Polarizers, Glan-Laser Polarizers, Glan-Thompson Polarizers, Wollaston Polarizers, Rochon Polarizers and Quartz Polarization Rotators. Substrate options have α-BBO (UV), calcite (visible to Near-IR), yttrium orthovanadate (YVO4, Near-IR to Mid-IR), MgF2 (UV to Mid-IR), and crystal quartz (UV to Near-IR). Both the mounted and unmounted crystals are available. Contact us freely to select the ideal combination of construction type, substrate, coating design, angle of operation and laser damage resistance level to suit your applications.   Specifications： Wavelength Range Calcite:350-2300nm                         α-BBO: 200-3500nm  Extinction Ratio Calcite:<5x10-5 α-BBO:<5x10-6 Surface Quality 20/10 Dimension Tolerance 0/-0.1mm Beam Deviation          ＜3′ Wavefront Distortion    α-BBO:＜λ/4 @ 632.8nm                          Calcite:＜λ/2 @ 632.8nm       Coating Single layer MgF2 Damage Threshold ＞500MW/cm2 Housing Black Anodized Aluminum         •   High Polarization Purity  •   Wide Wavelength Range •   High Total Transmission   Order Information：  PGT---                                 100    ---                                 CAL ↓                                           ↓                                           ↓ Product Code         Clear Aperture "a"=10mm                    Material   Glan-Taylor Polarizer： Part Number   Wavelength Range （nm）    a （mm）  D （mm）  L±0.1 (mm)  Material PGT-100-CAL 350-2300 10 25.4 18.5   Calcite    PGT-150-ABBO1 15 30 23.0 Calcite PGT-100-ABBO1 200-270 10 25.4 18.5 α-BBO    PGT-150-ABBO2    15 30 23.0 α-BBO PGT-100-ABBO2 400-700 10 25.4 18.5 α-BBO PGT-150-ABBO3 15 30 23.0 α-BBO PGT-100-ABBO3 700-3000 10 25.4 18.5 α-BBO PGT-150-ABBO3 15 30 23.0 α-BBO  Note：Custom designs for other sizes and coatings are also available  upon request. YVO4 Glan-Taylor Polarizer is also available upon request.

Nous proposons une gamme complète de cristaux biréfringents pour les applications de polarisation. Introduction： Nous proposons une gamme complète de cristaux biréfringents pour applications de polarisation. Notre famille de polariseurs à cristaux comprend les polariseurs Glan-Taylor, Glan-Laser, Glan-Thompson, Wollaston, Rochon et les rotateurs de polarisation en quartz. Nous offrons un large choix de substrats : α-BBO (UV), calcite (visible à proche infrarouge), orthovanadate d'yttrium (YVO4, proche infrarouge à moyen infrarouge), MgF2 (UV à moyen infrarouge) et quartz cristallin (UV à proche infrarouge). Les cristaux sont disponibles montés ou non. N'hésitez pas à nous contacter pour définir la combinaison idéale de type de construction, de substrat, de revêtement, d'angle de fonctionnement et de résistance aux dommages laser, adaptée à vos applications. Caractéristiques：Matériau : Quartz cristallinTolérance dimensionnelle : +0,0/-0,1 mmDistorsion du front d'onde ＜λ/8 à 632,8 nmGamme de longueurs d'onde 440-1600 nmPrécision de rotation ＜5′Qualité de surface 20/10Ouverture claire ＞90 % du diamètre centralRevêtement AR R＜0,25 % par surface à la longueur d'onde centrale Orientation de rotation dans le sens horaire（droitier, standard）  Fonctionnalité：• Excellentes performances optiques ;• Tous types de revêtements sont disponibles ;• Des modèles sur mesure pour d'autres tailles et revêtements sont également disponibles sur demande ;• Un rotateur de polarisation pour gauchers est également disponible. Informations sur la commande： RCP---127---R045W1064↓ ↓ ↓↓Code produit Diamètre = 12,7 mm Rotation = 45°Longueur d'onde λ = 1064 nm  Rotateur polarisant： Numéro de pièceDiamètre（mm）   Rotation（dans le sens horaire）  CPR-127-R045-λ12.745°CPR-150-R045-λ15.045°CPR-200-R045-λ20.045°CPR-254-R045-λ25.445°CPR-127-R090-λ12.790°CPR-150-R090-λ15.090°CPR-200-R090-λ20.090°CPR-254-R090-λ25.490° Longueur d'onde standard（λ）：532 nm632,8 nm1064 nm   

POLARISATEURS À CRISTAUX l Matériau : Calcite, α-BBO, YVO4, MgF2 ou Quartz cristallinl Dimension et formes personnaliséesl Diamètre de 5 à 25,4 mml Ouverture utile : 90 % du diamètre centralDistorsion du front d'onde : λ/4 à 632,8 nmQualité de surface : 20-10 S/Dl Déviation du faisceau : < 3′l Taux d'extinction : 100 000:1l Options de revêtement standard et personnalisées disponiblesl Seuil de dommage laser élevé Nous proposons une gamme complète de cristaux biréfringents pour applications de polarisation. Notre famille de polariseurs à cristaux comprend les polariseurs Glan-Taylor, Glan-Laser, Glan-Thompson, Wollaston, Rochon et les rotateurs de polarisation en quartz. Nous offrons un large choix de substrats : α-BBO (UV), calcite (visible à proche infrarouge), orthovanadate d'yttrium (YVO4, proche infrarouge à moyen infrarouge), MgF2 (UV à moyen infrarouge) et quartz cristallin (UV à proche infrarouge). Les cristaux sont disponibles montés ou non. N'hésitez pas à nous contacter pour définir la combinaison idéale de type de construction, de substrat, de revêtement, d'angle de fonctionnement et de résistance aux dommages laser, adaptée à vos applications. MétrologieLe taux d'extinction est un facteur important à prendre en compte lors du choix d'un polariseur. Nous utilisons Extinction par polarisation Système de rapport (PER) qui est un instrument facile à utiliser et très sensible pour mesurer à la fois le rapport d'extinction de polarisation (PER) et le rapport d'extinction (ER). Interféromètre ZYGO pour la mesure du front d'onde et du parallélisme avec une précision de λ/50. Précision de la mesure du parallélisme : 0,5″   Mesure du taux d'extinctionPER : > 50 dB ER:>250000:1  

Une lame d'ondeest fabriqué à partir d'un matériau qui présente une biréfringence   et il s'agit d'un dispositif optique dont les faces polies contiennent l'axe optique. Les vitesses de l'extraordinaire et ordinaire rayons   Les propriétés des matériaux biréfringents varient inversement à leur indice de réfraction. indices. La différence de vitesses donne lieu à une phase  La différence de phase survient lorsque les deux faisceaux se recombinent. À une longueur d'onde donnée, cette différence est déterminée par l'épaisseur de la lame d'onde. Lame demi-ondeUne lame demi-onde fait pivoter la lumière polarisée linéairement selon n'importe quelle direction souhaitée. orientation. L'angle de rotation est le double de l'angle entre l'incidence lumière polarisée et axe optique. Quart d'onde En polarisation linéaire La lumière est incidente à 45° par rapport à l'axe d'une lame quart d'onde, la sortie est circulairement polarisé,de la même manière, La lumière polarisée circulairement en entrée est transformée en lumière polarisée linéairement. LPlaque à onde d'ordre ow (multi-ordre)  Mmultiple l'ordre de la lame à onde signifie retardance oLe trajet optique subit un certain nombre de décalages de longueur d'onde complète, en plus du retard de conception fractionnaire. L'épaisseur d'une lame à retard multi-ordre est toujours d'environ 0,5 mm. Comparée à une lame à retard d'ordre zéro, une lame à retard multi-ordre est plus sensible aux variations de longueur d'onde et de température. Cependant, elle est moins coûteuse et largement utilisée dans de nombreuses applications où cette sensibilité accrue n'est pas critique.Caractéristiques:Épaisseur : 0,2-0,5 mmSeuil de dommages élevésMeilleure bande passante thermique Faible coût Plaque d'onde à double longueur d'onde La lame à double longueur d'onde est une lame à plusieurs ondes qui fournit un retard spécifique à deux longueurs d'onde différentes. Plaque d'onde d'ordre zéro La lame à retard d'ordre zéro est conçue pour fournir un retard de zéro vague complète, plus le voulu fractionLa lame à retard d'ordre zéro offre de meilleures performances que les lames à retard d'ordres multiples ; elle possède une large bande passante et une fréquence plus basse. sensibilité aux variations de température et de longueur d'onde. Lame d'onde d'ordre zéro collée à l'époxyLame d'onde d'ordre zéro collée à l'époxy La lame à retard d'ordre zéro cimentée est constituée de deux plaques de quartz dont l'axe rapide croiséLes deux plaques sont collées à l'aide d'une résine époxy UV. La différence d'épaisseur entre les deux plaques détermine le retard. Les lames à retard d'ordre zéro présentent une dépendance à la température et à la variation de longueur d'onde nettement inférieure à celle des lames à retard d'ordre multiple.Caractéristiques:Cimenté à l'époxy  Épaisseur 1,5 à 2 mmPlaques de double retardBande passante spectrale large   Large bande passante de température Lame d'onde d'ordre zéro - Contact optique Lame d'onde d'ordre zéro à contact optique Il est constitué de deux plaques de quartz dont les axes rapides se croisent. Ces deux plaques sont assemblées par contact optique, et le trajet optique est exempt de résine époxy. La différence d'épaisseur entre les deux plaques détermine le retard. Zéro Les lames à retard d'ordre un offrent une dépendance nettement inférieure à la température et aux variations de longueur d'onde que les lames à retard multi-ordres.Caractéristiques:Espacement d'airÉpaisseur 1,5 à 2 mmPlaques de double retardBande passante spectrale largeLarge bande passante de températureSeuil de dommages élevésMdémuni  Lame d'onde d'ordre zéro - Espacement d'air Une lame à retard d'ordre zéro à espace d'air est constituée de deux plaques de quartz montées sur un support, créant ainsi un entrefer. La différence d'épaisseur entre les deux plaques détermine le retard. Les lames à retard d'ordre zéro présentent une sensibilité nettement inférieure aux variations de température et de longueur d'onde que les lames à retard d'ordre multiple.Caractéristiques:Espacement d'airÉpaisseur 1,5 à 2 mmPlaques de double retardBande passante spectrale largeLarge bande passante de températureSeuil de dommages élevés Monté Lame d'onde d'ordre zéro véritable - cimentée Ce type de lame à retard d'ordre zéro est constitué d'une véritable lame à retard d'ordre zéro et d'un substrat BK7. La lame à retard étant très fine et fragile, le substrat BK7 a pour fonction de la renforcer. la lame à ondes.Caractéristiques:Cimenté par Expoy Bande passante spectrale largeLarge bande passante de température Bande passante grand angle Lame d'onde d'ordre zéro véritable - Plaque uniqueCaractéristiques:Plaque simpleBande passante grand angleLarge bande passante de températureBande passante à large longueur d'ondeSeuil de dommages élevésÉpaisseur minimale : 0,04 à 0,09 microns     

Avec sa gamme complète d'éléments polarisants ultraviolets profonds exposés, Meiyang Optoelectronics a brillé au Salon international de l'optique et de l'électronique de Shanghai. FroDu 18 au 20 mars 2026, le très attendu Salon international de l'optique de Shanghai s'est tenu à Shanghai, réunissant technologies de pointe, produits innovants et solutions clés de l'industrie optique mondiale. Il a constitué une plateforme essentielle pour les échanges, la collaboration et l'exploration conjointe d'opportunités de développement. Meiyang Optoelectronics y a présenté sa gamme complète de dispositifs de polarisation, offrant un portefeuille complet incluant lames d'onde, polariseurs, prismes polarisants et séparateurs de faisceau polarisants. Ces produits, caractérisés par une couverture exhaustive, des spécifications précises et des performances stables, témoignent de la solide présence de l'entreprise dans la chaîne industrielle et de son expertise technique en optique de polarisation. Lors de l'événement, la vaste collection de dispositifs de polarisation de l'entreprise a été mise en valeur ; la diversité de son offre et l'exceptionnel savoir-faire de sa fabrication ont suscité un vif intérêt, faisant d'elle l'un des points forts de l'espace d'exposition des composants optiques. Lors de ce salon, la nouvelle gamme d'éléments de polarisation ultraviolet profond de Meiyang Optoelectronics a été la vedette. L'espace d'exposition, devant le stand, était très fréquenté, attirant de nombreux clients et partenaires du secteur venus observer et discuter en détail des produits. Conçus pour des applications de pointe telles que la lithographie des semi-conducteurs, le contrôle de précision et la microlithographie laser, ces éléments sont particulièrement adaptés aux applications haut de gamme comme la lithographie des semi-conducteurs, le contrôle de précision et la microlithographie laser.Cette gamme de produits vise à pallier les limitations de performance des dispositifs de polarisation traditionnels dans le spectre ultraviolet profond.S'appuyant sur sa gamme complète de produits et ses avancées technologiques dans le domaine de l'ultraviolet profond, le stand de Meiyang Optoelectronics a attiré une forte affluence tout au long de l'événement, réunissant des clients de divers secteurs, notamment les semi-conducteurs, les équipements laser et les instruments de précision, venus pour des consultations et des échanges. Un flux constant de visiteurs a pu poser des questions et participer à des échanges techniques sur place. En réponse aux diverses demandes des clients, l'ensemble du personnel et de la direction du stand a fait preuve de professionnalisme et de disponibilité.Ils ont répondu aux questions concernant les performances des produits, la compatibilité des applications et les solutions personnalisées, tout en fournissant des recommandations sur mesure basées sur des cas d'utilisation spécifiques. Leur professionnalisme et leur sincérité leur ont valu les éloges unanimes des clients. Lors du Salon international de l'optique et de l'électronique de Shanghai, Meiyang Optoelectronics a clôturé avec succès son parcours d'exposante. L'entreprise a non seulement présenté son savoir-faire technologique et sa gamme de produits dans le domaine de l'optique de polarisation, mais a également tissé des liens étroits avec de nombreux clients et partenaires du secteur, concluant plusieurs accords de coopération préliminaires. À l'avenir, Meiyang Optoelectronics continuera de se concentrer sur le secteur de l'optique de polarisation, en privilégiant l'innovation technologique afin d'améliorer constamment sa gamme de produits et ses performances, contribuant ainsi de manière significative au développement de haute qualité de l'industrie optique.  

 Le Lu-Ho polariseur Il est constitué de deux prismes identiques en fluorure de magnésium biréfringent (MgF₂).₂L'axe du cristal est parallèle à la direction de propagation dans un prisme et perpendiculaire à celle-ci dans l'autre. Par conséquent, la lumière e est réfractée à l'intérieur du canal, tandis que la lumière o le traverse sans déviation, quelle que soit sa longueur d'onde.  C’est pourquoi le polariseur Luo-Hung est particulièrement adapté aux applications nécessitant la rotation du polariseur. Les deux faisceaux de sortie à polarisation linéaire présentent des directions de vibration fixes et mutuellement perpendiculaires, et leur état de polarisation reste inchangé par l’angle de rotation du prisme. De plus, il offre des avantages en termes de taux d’extinction élevé et de collimation du faisceau.  Cependant, le prisme de polarisation Luo-Hung a un faible seuil de résistance aux dommages causés par la lumière et ne peut pas être utilisé dans des environnements à haute puissance ; de plus, il ne peut pas être utilisé à l'envers, car cela induirait une interférence lumineuse conique, entraînant une réduction du taux d'extinction de la polarisation.  Comme le montre la figure 1, l'angle de déviation du prisme de Luo-Hung est déterminé par l'indice de biréfringence du cristal. ∆n et l'angle au sommet du prisme θ, satisfaisant la formule suivante : L'angle de déviation γ dépend uniquement du matériau cristallin et de la structure du prisme, indépendamment de l'angle de rotation. Lorsqu'une lumière blanche est incidente, elle produit une lumière polarisée linéairement et incolore. De plus, afin d'améliorer l'efficacité de conversion de la lumière polarisée linéairement, l'angle du prisme θ est généralement supérieur ou égal à l'angle de Brust. Ceci garantit que lorsque la lumière atteint la surface inclinée du prisme, sa réflectivité (lumière o) est nulle, permettant une transmission totale. Par conséquent, les pertes par réflexion à l'interface sont minimisées et le taux de conversion de la lumière polarisée linéairement est amélioré.Figure 1 Schéma structurel du prisme de Luo-HungLe polariseur de Rochon est constitué de deux prismes α-BBO collés ensemble. Le premier prisme, taillé parallèlement à l'axe optique, reçoit la lumière ; le second, dont l'axe optique est perpendiculaire, transmet le rayon ordinaire sans déviation mais le rayon extraordinaire.Le rayon est dévié. Un prisme de Rochon peut être utilisé pour produire de la lumière polarisée rectilignement et peut également être utilisé avec de la lumière ultraviolette.Tout angle de séparation peut être conçu sur demande pour une longueur d'onde spécifique.  

Un dépolarisateur haute tension (HV) unique ne peut dépolariser toute la lumière polarisée, en particulier la lumière polarisée linéairement selon les orientations horizontale et verticale, ce qui limite son champ d'application. Un dépolarisateur HV unique peut être assimilé à un prisme de Wollaston à angle structurel extrêmement faible. Comme illustré sur la figure 1, la lumière est divisée en deux faisceaux, o et e, se propageant orthogonalement et dans la même direction dans sa moitié avant ; dans sa moitié arrière, elle est à nouveau divisée en deux faisceaux, oe et eo, polarisés linéairement avec des directions de réfraction opposées. L'intensité de ces deux faisceaux varie avec l'angle d'azimut selon des lois sinusoïdales ou cosinusoïdales, et diffère généralement entre eux, ce qui engendre une corrélation de polarisation significative. Par conséquent, pour la dépolarisation de lumière monochromatique à l'aide d'un dépolarisateur HV, un angle d'azimut de 45° est nécessaire. Figure 1 S'appuyant sur le principe des dépolarisateurs de type HV, deux dépolarisateurs de type HV sont combinés par une rotation de 45 degrés pour former un dépolarisateur double de type Babynett, comme illustré sur la figure 2. Cette conception permet au second dépolarisateur de type HV de dépolariser efficacement les composantes de polarisation linéaire horizontale ou verticale du premier dépolarisateur de type HV, surmontant ainsi les limitations fonctionnelles d'un seul dépolarisateur de type HV. Figure 2 : Schéma structurel du dépolarisateur double de type Babynine 

Comme la quasi-totalité des détecteurs présentent une sensibilité à la polarisation, un dépolarisateur doit être placé en amont du détecteur afin de s'affranchir de la dépendance à la polarisation du rayonnement incident et ainsi améliorer la précision. Le principe de la dépolarisation consiste à convertir une lumière initialement polarisée dans une direction spécifique en un état mixte présentant diverses directions de polarisation aléatoires, éliminant ainsi les caractéristiques de polarisation. Il existe trois méthodes pour réaliser la dépolarisation : en modifiant l'état de polarisation de la lumière en fonction du temps, de l'espace ou de la longueur d'onde. Un dépolarisateur à cristal biréfringent exploite sa propriété de division de faisceau pour perturber complètement l'alignement ordonné de la lumière polarisée dans l'espace, réalisant ainsi la dépolarisation – c'est-à-dire la conversion de la lumière polarisée en lumière non polarisée. Plutôt que d'« éliminer » la polarisation, il la « neutralise ». Le principe de base est simple : il divise la lumière polarisée initialement unidirectionnelle en une multitude de faisceaux d'orientations différentes, qui sont ensuite mélangés, produisant une lumière qui semble n'avoir aucune direction fixe. 1、 dépolarisateur de lumière multicolore Le dépolarisateur de Lyot est un dépolarisateur polychromatique (lumière blanche) typique, disponible en versions à une ou deux plaques. Le dépolarisateur polychromatique à une plaque offre des performances de dépolarisation optimales lorsque le plan de vibration de la lumière polarisée incidente forme un angle de 45° avec l'axe optique. L'efficacité du dépolarisateur à deux plaques est indépendante du plan de polarisation de la lumière incidente, ce qui le rend plus pratique ; sa structure est illustrée sur la figure 1. Ce dépolarisateur est constitué de deux cristaux biréfringents dont le rapport d'épaisseur est de 2:1 et dont les axes optiques sont orientés à 45° l'un par rapport à l'autre. L'ensemble est fabriqué par collage ou encapsulation des deux plaques de cristal à l'aide d'un adhésif optique. Son principe de fonctionnement repose sur le fait que la lumière incidente de différentes longueurs d'onde subit des déphasages distincts après avoir traversé les éléments biréfringents, ce qui produit une lumière polarisée elliptiquement avec une ellipticité variable. Le faisceau de sortie final est une combinaison aléatoire de polarisations d'ellipticités différentes, assurant ainsi la dépolarisation.     Figure 1 Dépolarisateur de Lyot   Le dépolarisateur de Lyot présente une excellente compatibilité, lui permettant de fonctionner avec diverses sources lumineuses et démontrant une grande utilité pratique dans des applications telles que les gyroscopes et la détection optique. Cependant, ce dépolarisateur présente certaines limitations : il n’est efficace que pour un large spectre de lumière incidente et ses performances de dépolarisation sont sous-optimales pour la lumière monochromatique. L’efficacité de dépolarisation du dépolarisateur de Lyot dépend de la longueur d’onde de fonctionnement, du matériau, de l’angle de l’axe optique et de l’angle du prisme.   2. Dépolarisateur de lumière monochromatique   Comparativement aux dépolarisateurs de lumière multicolore, les dépolarisateurs de lumière monochromatique présentent un champ d'application plus étendu, car ils dépolarisent généralement aussi bien la lumière multicolore. Une simple lame quart d'onde peut servir de pseudo-dépolarisateur. Pour la lumière monochromatique quasi-plane polarisée, lorsqu'elle est utilisée uniquement pour la mesure d'intensité, ses performances sont tout à fait satisfaisantes ; elle atténue efficacement les erreurs dues à la sensibilité à la polarisation des photodétecteurs, garantissant ainsi la fiabilité des résultats. Le type de dépolarisateur de lumière monochromatique le plus courant est le dépolarisateur en forme de coin, illustré sur la figure 2. Figure 2 Un dépolarisateur optique unique de type coin Lorsque la lumière incidente traverse le dépolarisateur, elle se divise en lumière O et lumière E. Du fait de leurs vitesses de propagation différentes dans le cristal, les deux faisceaux présentent des différences de phase distinctes à divers points de sortie. La phase varie en fonction de l'épaisseur du cristal. La lumière émise subit des transitions périodiques entre les états de polarisation linéaire, elliptique et circulaire, comme illustré sur la figure 3. La principale différence entre la lumière sortant du dépolarisateur et la lumière naturelle réside dans leurs états de polarisation : la première conserve un état de polarisation constant à chaque point de sortie, tandis que la seconde présente des états de polarisation aléatoires selon la position. Figure 3 : Trajectoire de l'état de polarisation de la lumière émise en fonction de la position Les inconvénients de ce dépolarisateur sont tout aussi évidents. Premièrement, l'angle du coin optique doit être suffisamment faible ; sinon, il provoque une divergence et une déviation du faisceau. En fonctionnement, la distance entre le dispositif de dépolarisation et le dispositif de réception ne doit pas être excessive, car cela nuit aux performances. Deuxièmement, une dépolarisation efficace de la lumière polarisée linéairement n'est possible que lorsque la lumière incidente est perpendiculaire et que son plan de polarisation forme un angle de 45 degrés avec l'axe optique du dépolarisateur. Ces limitations mettent en évidence les faiblesses des dispositifs de dépolarisation dans les structures unitaires. Les différences structurelles entre les dépolarisateurs polychromatiques et monochromatiques correspondent à des variables distinctes dans la formule de calcul du déphasage. Le déphasage δ est calculé à l'aide de la formule suivante : Ici, λ représente la longueur d'onde de la lumière incidente, n₀ l'indice de réfraction de la lumière o, nₐ l'indice de réfraction de la lumière e et d l'épaisseur du cristal biréfringent. Le dépolarisateur de lumière polychromatique est constitué d'une structure à plaques parallèles d'épaisseur constante d. La lumière polychromatique contenant des longueurs d'onde appartenant à différentes bandes spectrales, leurs longueurs d'onde (λ₁, λ₂, ..., λₙ) varient, induisant des différences de phase distinctes. En revanche, le dépolarisateur de lumière monochromatique, conçu pour une lumière incidente monochromatique, utilise des matériaux biréfringents d'épaisseurs variables (d₁, d₂, ..., dₙ), garantissant ainsi que les composantes polarisées o et e à différentes positions sur la surface de sortie présentent des différences de phase distinctes, permettant la fabrication de structures en forme de coin.   3. Détecteur d'arrondi circulaire Lors de l'étude des phénomènes de biréfringence circulaire ou de dichroïsme, il est souvent nécessaire de dépolariser la lumière polarisée circulairement. La méthode la plus directe consiste d'abord à convertir cette lumière en lumière polarisée linéairement à l'aide d'une lame quart d'onde, puis à dépolariser la lumière monochromatique ainsi obtenue.        

Notre cube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS) est composé de deux prismes à angle droit de haute précision, collés ensemble. L'hypoténuse de l'un des prismes est revêtue d'un revêtement métallo-diélectrique. La faible dépendance à la polarisation de ce revêtement permet d'obtenir une différence de transmission et de réflexion inférieure à 5 % pour les états de polarisation s et p. Ainsi, le NPBS ne nécessite aucune modification de la polarisation du faisceau incident. Nous proposons des NPBS à large bande et à longueur d'onde unique. Pour une efficacité de transmission maximale dans la gamme de longueurs d'onde appropriée, un revêtement antireflet peut être appliqué sur chaque face du séparateur.APPLICATIONSWSSApplications lasersystèmes de communication par fibre optiqueComposants 40 G/100 G                                                                         CUBE DE SÉPARATION DE FAISCEAU NON POLARISANT DimensionsSpécifications communesPrêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.comProduits associésSéparateurs de faisceau cubiques polarisants Isolateur optique  Polariseur linéaire à couche minceÀ propos de nousMT-Optics, Inc..Fondée en 2008, MT-Optics est une usine privée spécialisée dans l'exportation de composants optiques multi-éléments pour systèmes d'imagerie et d'équipements optomécaniques. Notre parc de machines de fabrication est à la pointe de la technologie : machine de revêtement Optorun, rectifieuses et polies CNC, polisseuses haute vitesse et de précision, nettoyeur à ultrasons, etc. Nous disposons également d'instruments de contrôle de pointe, tels que le Zygo, le Cary 5000 et le système de mesure de prismes Trioptics Prism Master 0,5". Nous sommes un fournisseur de premier plan pour les clients OEM. Nos catégories de produits:Optique de polarisation :Polariseurs Glan Taylor, polariseurs laser Glan, polariseurs Wollaston, polariseurs Rochon, polariseurs laser Glan à haute transmission, polariseurs Glan Thompson, cubes séparateurs de faisceau polarisants Glan Thompson, déplaceur de faisceau polarisant, combineur de faisceau polarisant à large bande, lame d'onde d'ordre inférieur, lame d'onde d'ordre zéro cimentée, lame d'onde d'ordre zéro à contact optique, lame d'onde d'ordre zéro à espace d'air, véritable lame d'onde d'ordre zéro, lame d'onde à double longueur d'onde, lame d'onde achromatique, rotateur de polarisation en quartz, cube séparateur de faisceau polarisant (PBS), cube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS), polariseur linéaire à couche mince, isolateur optique. Polariseurs VUV personnalisés pour laser à 193 nm : Polariseurs Glan Taylor 193 nm, polariseurs laser Glan 193 nm, polariseurs Rochon 193 nm, lame d'onde d'ordre inférieur 193 nm, lame d'onde d'ordre zéro à espacement d'air 193 nm, série ultraviolette sous vide 193 nm. Optique traditionnelle : Prisme à coin de haute précision, microprisme, prisme à angle droit, paires de prismes anamorphiques, prisme Dove, prisme penta, prisme en toit, rétroréflecteur cubique d'angle, prisme rhomboïde Lentille plan-concave en silice fondue, lentille plan-concave N-BK7, lentille plan-convexe en CaF2, lentille plan-convexe en germanium, lentille biconvexe, lentille plan-concave en germanium, lentille plan-concave en CaF2, lentille biconcave, lentille ménisque, lentille achromatique à bande passante, lentille cylindrique carrée, fenêtres en verre optique BK7, lentille plan-convexe, fenêtres en silice fondue, fenêtres en borosilicate (Pyrex), fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en Borofloat, fenêtre de Brewster, miroirs diélectriques à haute réflexion, miroirs dichroïques, miroirs métallisés (Al Ag Au), cube séparateur de faisceau, filtres à densité neutre absorbants, filtre en verre coloré de haute précision, fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), séparateur de faisceau laser à plaque plane.  Revêtement optique: Film miroir dichroïque, film à haute réflectivité, film réfléchissant métallique, film séparateur de faisceau polarisant, film séparateur de faisceau ordinaire. Optique infrarouge: Fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), fenêtres en sulfure de zinc (ZnS), fenêtres en séléniure de zinc (ZnSe)  Éléments cristallins: Cristal de borate de baryum bêta (BBO), cristal de triborate de lithium (LBO), cristal de phosphate de titanyle et de potassium (KTP), cristal de KTP à polarisation périodique (PPKTP), cristal de niobate de lithium (LiNbO3), cristal de LN à polarisation périodique (PPLN), cristal de phosphate de dihydrogène dideutérium et de potassium (KDP-KD*P), cristal de calcite (CaCO₃), cristal d'orthovanadate d'yttrium (YVO4), cristal de borate de baryum alpha (α-BBO), cristal d'orthovanadate de gadolinium dopé au néodyme (Nd:GdVO4), cristal d'Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄, cristal de tungstate de gadolinium et de potassium (KGW), cristal d'orthovanadate d'yttrium dopé au néodyme (Nd:YVO4), cristal de grenat de gallium et de terbium (TGG), Cristal de grenat d'yttrium et d'aluminium dopé au chrome (Cr4+:YAG) Prêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.com 

Notre Le cube séparateur de faisceau polarisant (PBS) est composé d'une paire de prismes à angle droit de haute précision et à tolérance élevée, collés ensemble. ensemble. L'un des prismes possède un revêtement métallo-diélectrique partiellement réfléchissant appliqué sur son hypoténuse. La lumière incidente devrait entrer dans le prisme wil'hypoténuse revêtue afin de minimiser la puissance traversant le ciment optique. Le PBS peut diviser le faisceau non polarisé en deux composantes orthogonales à polarisation linéaire. La lumière polarisée P est transmise, tandis que la lumière polarisée S est réfléchie.il'absorption est négligeable. Le taux d'extinction est supérieur à 1000:1 pour les séparateurs de faisceau fabriqués avec du verre N-BK7, et mieux que 100,1 pour les séparateurs de faisceau en silice fondue UV. Ces cubes sont recommandés pour une utilisation dans les systèmes laser pulsés et pour la purification de la polarisation dans les lasers multimodes de haute puissance.APPLICATIONSWSSApplications lasersystèmes de communication par fibre optiqueComposants 40 G/100 GCUBE DE SÉPARATION DE FAISCEAU POLARISANT Dimensions Spécifications communesMatérielsilice fondue N-BK7 ou UVTDimension typique3 mm x 3 mm x 3 mm, 3,2 mm x 3,2 mm x 3,2 mmPlatitudeλ/4 à 632,8 nmQualité de surface(grattage/creusement) Mieux que 40-20Déviation du faisceau95%, Ts< 1%Réflectance principaleRs> 99%, Rp< 5%Revêtement« Revêtement polarisant du séparateur de faisceau sur l'hypoténuse ; revêtement antireflet sur les autres faces d'entrée et de sortie » D'autres dimensions, angles de biseau, diamètres et revêtements sont également disponibles sur demande.Prêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.comProduits associésCube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS)Isolateur optiquePolariseur linéaire à couche minceÀ propos de nousMT-Optics, Inc..Fondée en 2008, MT-Optics est une usine privée spécialisée dans l'exportation de composants optiques multi-éléments pour systèmes d'imagerie et d'équipements optomécaniques. Notre parc de machines de fabrication est à la pointe de la technologie : machine de revêtement Optorun, rectifieuses et polies CNC, polisseuses haute vitesse et de précision, nettoyeur à ultrasons, etc. Nous disposons également d'instruments de contrôle de pointe, tels que le Zygo, le Cary 5000 et le système de mesure de prismes Trioptics Prism Master 0,5". Nous sommes un fournisseur de premier plan pour les clients OEM. Nos catégories de produits:Optique de polarisation :Polariseurs Glan Taylor, polariseurs laser Glan, polariseurs Wollaston, polariseurs Rochon, polariseurs laser Glan à haute transmission, polariseurs Glan Thompson, cubes séparateurs de faisceau polarisants Glan Thompson, déplaceur de faisceau polarisant, combineur de faisceau polarisant à large bande, lame d'onde d'ordre inférieur, lame d'onde d'ordre zéro cimentée, lame d'onde d'ordre zéro à contact optique, lame d'onde d'ordre zéro à espace d'air, véritable lame d'onde d'ordre zéro, lame d'onde à double longueur d'onde, lame d'onde achromatique, rotateur de polarisation en quartz, cube séparateur de faisceau polarisant (PBS), cube séparateur de faisceau non polarisant (NPBS), polariseur linéaire à couche mince, isolateur optique.  Polariseurs VUV personnalisés pour laser à 193 nm : Polariseurs Glan Taylor 193 nm, polariseurs laser Glan 193 nm, polariseurs Rochon 193 nm, lame d'onde d'ordre inférieur 193 nm, lame d'onde d'ordre zéro à espacement d'air 193 nm, série ultraviolette sous vide 193 nm.  Optique traditionnelle : Prisme à coin de haute précision, microprisme, prisme à angle droit, paires de prismes anamorphiques, prisme Dove, prisme penta, prisme en toit, rétroréflecteur cubique d'angle, prisme rhomboïdeLentille plan-concave en silice fondue, lentille plan-concave N-BK7, lentille plan-convexe en CaF2, lentille plan-convexe en germanium, lentille biconvexe, lentille plan-concave en germanium, lentille plan-concave en CaF2, lentille biconcave, lentille ménisque, lentille achromatique à bande passante, lentille cylindrique carrée, fenêtres en verre optique BK7, lentille plan-convexe, fenêtres en silice fondue, fenêtres en borosilicate (Pyrex), fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en Borofloat, fenêtre de Brewster, miroirs diélectriques à haute réflexion, miroirs dichroïques, miroirs métallisés (Al Ag Au), cube séparateur de faisceau, filtres à densité neutre absorbants, filtre en verre coloré de haute précision, fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), séparateur de faisceau laser à plaque plane.  Revêtement optique: Film miroir dichroïque, film à haute réflectivité, film réfléchissant métallique, film séparateur de faisceau polarisant, film séparateur de faisceau ordinaire  Optique infrarouge: Fenêtres en germanium (Ge), fenêtres en saphir, fenêtres en fluorure de magnésium (MgF2), fenêtres en fluorure de calcium (CaF2), fenêtres en sulfure de zinc (ZnS), fenêtres en séléniure de zinc (ZnSe)  Éléments cristallins: Cristal de borate de baryum bêta (BBO), cristal de triborate de lithium (LBO), cristal de phosphate de titanyle et de potassium (KTP), cristal de KTP à polarisation périodique (PPKTP), cristal de niobate de lithium (LiNbO3), cristal de LN à polarisation périodique (PPLN), cristal de phosphate de dihydrogène dideutérium et de potassium (KDP-KD*P), cristal de calcite (CaCO₃), cristal d'orthovanadate d'yttrium (YVO4), cristal de borate de baryum alpha (α-BBO), cristal d'orthovanadate de gadolinium dopé au néodyme (Nd:GdVO4), cristal d'Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄, cristal de tungstate de gadolinium et de potassium (KGW), cristal d'orthovanadate d'yttrium dopé au néodyme (Nd:YVO4), cristal de grenat de gallium et de terbium (TGG), Cristal de grenat d'yttrium et d'aluminium dopé au chrome (Cr4+:YAG) Prêt à commencer ? Demande d'informations par e-mail: rose@mt-optics.com      

Un polariseur Il s'agit d'un composant optique important, largement utilisé dans les systèmes laser pour générer des lasers à polarisation linéaire. MT-Optics, Inc. fabrique les polariseurs suivants à partir de quatre matériaux : a-BBO, calcite, YVO4 et quartz, adaptés aux applications à spectre large et à haute pureté de polarisation. Vous trouverez ci-dessous un aperçu des différents types de polariseurs, que vous pourrez comparer pour choisir celui qui convient le mieux à votre application.   Polariseur Matériel Illustration Propriétés et application Polariseur Glan-Taylor a-BBO (200–3500 nm) Calcite (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Espace aérienPrès de l'angle de coupe de BrewsterPureté de polarisation élevéeLongueur courteConvient aux applications de faible à moyenne puissance Polariseur laser Glan a-BBO (200–3500 nm) Calcite (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Espace aérienPrès de l'angle de coupe de BrewsterSeuil de dégâts élevéMonté avec fenêtre d'évacuationConvient aux applications à haute puissance Polariseur laser Glan à haute transmission YVO4 (450–4000 nm) Calcite (550–2400 nm) Espace aérienToutes les coupes d'angle de BrewsterTransmission la plus élevéeMonté avec fenêtre d'évacuationConvient aux applications à haute puissanceEntrée d'angle de Brewster Polariseur Glan-Thompson a-BBO (220–900 nm) Calcite (350–2300 nm) CimentéChamp d'angle d'acceptation largeConvient aux applications à faible puissance Cubes séparateurs de faisceau polarisants Glan Thompson Calcite (350–2300 nm) CimentéPureté de polarisation élevéeTransmission élevéeConvient aux applications à faible puissanceRayons O et rayons E séparés à 45° Combineur de faisceaux de polarisation à large bande YVO4 (500–4000 nm) Espace aérienSeuil de dégâts élevéLarge bande pour une plage de 500 à 4 000 nm Polariseur Wollaston a-BBO (200–3500 nm) Calcite (550–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quartz (200–2300 nm) CimentéSépare les faisceaux ordinaires et extraordinaires sous un certain angleConvient aux applications à faible puissance et aux scénarios nécessitant une grande déviation du faisceau Polariseur Rochon a-BBO (200–3500 nm) YVO4 (500–4000 nm) Quartz (200–2300 nm) Contact optiquePureté de polarisation élevéeConvient aux applications à faible ou haute puissance   Extraction de texte du tableau de comparaison des matériaux :   YVO4 Calcite a-BBO Quartz Transparence 500–4000 nm 350–2200 nm 200–3500 nm 200–2300 nm Classe cristalline (uniaxiale) Positif (no=na=nb, ne=nc) Négatif (no=na=nb, ne=nc) Négatif (no=na=nb, ne=nc) Positif (no=na=nb, ne=nc) Dureté de Mohs 5 3 4,5 7 Coefficient de dilatation thermique aa=4,43×10-6/k ac=11,37×10-6/k aa=24,39×10-6/k ac=5,68×10-6/k aa=4×10-6/k ac=36×10-6/k aa=6,2×10-6/k ac=10,7×10-6/k Susceptibilité hygroscopique Faible Faible Faible Faible